自己インダクタンスとは

コイルが持つ、自己インダクタンスとは

コイルに流れる電流の大きさが変化すると、磁束の大きさも変化します。磁束が変化することで、電磁誘導作用によりコイル自身に起電力が発生します。この現象を「自己誘導作用」といいます。
また、電流の変化によって、コイル自身に生じる起電力の大きさを表す量のことを「自己インダクタンス」といいます。

自己インダクタンスに比例する起電力が発生する

$Φ$ はコイルに流れる電流による磁束
$Φ^{\prime}$ は逆起電力による磁束

コイルに流れる電流が変化すると、電磁誘導作用により起電力が発生するが、その起電力の方向はレンツの法則によるものである。

• コイルに流れる電流が増加している時は、もとの磁束が増えているので、もとの磁束を減らす方向の起電力が発生する。
• 逆に、電流が減少している時は、もとの磁束が減っているので、もとの磁束を増やす方向の起電力が発生する。
• コイルに流れる電流の増減により、発生する起電力の向きは反対になる。

誘導起電力の大きさ

N巻のコイルに $i$ [A] の電流を流したとき、磁束が $\phi$ [Wb]（ウエーバー）生じたときの磁束数は $N\phi$ となり、電流 $i$ に比例する。

$L$ は比例定数で、磁束鎖交数を $\psi$（プシー又はプサイ）で表わすと次のようになります。

自己インダクタンス

式(3-1-6-2)の $L$ を「自己インダクタンス」または、単に「インダクタンス」といいます。

自己インダクタンスの記号は $L$ で表わし、単位は[Wb/A]ですが新しい単位[H]（ヘンリー）を使います。

誘導起電力の大きさは電流の変化率に比例する

自己インダクタンス $L$[H] のN巻のコイルに流れる電流 $i$ [A] が、$Δt$ 秒間に $Δi$ [A] の電流が増加し、磁束が $Δ\phi$ [Wb] 増加したとき、磁束の変化量は $ NΔ\phi$[Wb]です。
これは上の式(3-1-6-1)と同じなので、次の式になります。
$$NΔ\phi=LΔi\tag{1}$$
コイル（自己インダクタンス）に誘導される起電力は、ファラデーの法則により
$e=N\cfrac{Δ\phi}{Δt} [V]\tag{2}$
式(1)を代入すると
$e=N\cfrac{Δ\phi}{Δt}=L\cfrac{Δi}{Δt} [V]\tag{3}$

レンツの法則を考えると、誘導される起電力はー（マイナス）で表される。この　ー（マイナス）は磁束の変化をさまたげる方向を意味します。

ファラデーの法則と誘導起電力の関係

式(3)から、ファラデーの法則と誘導起電力の関係は次のようになります。
起電力にー（マイナス）が付く場合は、起電力の方向を示します。